मैक्सवेल की सैमीकरणे व लारेंज बल का नियम दिया गया है -
` (I ) oint vecE . D vecA = (q )/( in _0)`
`(ii ) oint vecB . D vecA = 0`
`(iii ) oint vecE . D vecl =- ( d ) /( dt ) int _(s ) vecB . D vecA `
`(iv ) oint vecB . d vecl = mu _0 I _(c ) + mu _0 in_0 ( d) /(dt ) int _(s) vecE . d vecA `
लॉरेज बल `= vecF = q ( vecE + vecv xx vecB ) `
इन सेमीकरणे से सम्बन्धित निम्न से उतर दो -
चारो समीकरणों में कौन सी समीकरण यह प्रदर्शित करती है की चुम्बकीय क्षेत्र किसी से उत्सर्जित अथवा समाप्त किया जा सकता है

Explanation

(a) (i) स्थिरविद्युतिकी के लिए गाउस नियम
(ii) चुम्बकत्व के लिए गाउस नियम
(iii) फ़ैराडे का नियम
(iv) ऐम्पियर-मैक्सवेल का नियम
(b)E का स्रोत q और B का I है। स्पष्टतः, समीकरण (1) और (4) में क्रमश: q और I हैं, जबकि समीकरण (2) और (3) में E और B के स्त्रोत नहीं हैं।
(c) समय से स्वतन्त्र वैद्युत और चुम्बकीय क्षेत्रों के लिए dE/ dt = 0 और dB/ dt = 0 है। इसलिए मैक्सवेल के समीकरण हैं :
(1)`ointvecE.vec(dS)=q/epsilon_0` , (2)`ointvecB.vec(dS)=0` , (3) `ointvecE.vec(dl)=0` , (4)`ointvecB.vec(dl)=mu_0I`
(d) यदि चुम्बकीय एकध्रुव होते, तो समीकरण (2) बदलकर `ointvecB.vec(dS)=mu_0q_m^**` हो जाता अर्थात् यह गाउस नियम जैसा हो जाता। यहाँ `q_m` चुम्बकीय आवेश (अर्थात् चुम्बकीय एकध्रुव तीव्रता) दर्शाता है। समीकरण (3) संशोधित होकर `ointvecE.vec(dl)=-d/(dt) intvecB.vec(dS)+mu_0 I_m^**` हो जाता, जहाँ `I_m` , चुम्बकीय आवेशों के प्रवाह के कारण धारा है और वैद्युत आवेशों के प्रवाह के कारण धारा I के अनुरूप है।
(e) समीकरण (2) के अनुसार `ointvecB.vec(dS)=0` अर्थात् किसी बन्द पृष्ठ से सम्बद्ध चुम्बकीय फ्लक्स शून्य होता है। इसका अर्थ है कि चुम्बकीय क्षेत्र रेखाएँ न तो किसी बिन्दु से शुरू होती हैं और न ही किसी बिन्दु पर समाप्त होती हैं बल्कि बन्द लूप बनाती हैं।
(f)समीकरण (3) के अनुसार
`ointvecE.vec(dl)=-d/(dl) intvecB.vec(dS)`
स्पष्ट है कि `ointvecE.vec(dl) ne 0` जब तक कि B, समय से स्वतन्त्र न हो। इस प्रकार वैद्युत क्षेत्र रेखाएँ बन्द लूप नहीं बनाती।